{"id":72568,"date":"2005-03-02T00:00:00","date_gmt":"2005-03-02T00:00:00","guid":{"rendered":"https:\/\/www.deberes.net\/tesis\/sin-categoria\/fundamentos-geometricos-de-la-optica-de-multicapas\/"},"modified":"2005-03-02T00:00:00","modified_gmt":"2005-03-02T00:00:00","slug":"fundamentos-geometricos-de-la-optica-de-multicapas","status":"publish","type":"post","link":"https:\/\/www.deberes.net\/tesis\/matematicas\/fundamentos-geometricos-de-la-optica-de-multicapas\/","title":{"rendered":"Fundamentos geom\u00e9tricos de la \u00f3ptica de multicapas"},"content":{"rendered":"<h2>Tesis doctoral de <strong> Teresa Yonte Sanchidri\u00e1n <\/strong><\/h2>\n<p>El punto de partida de esta memoria es el hecho, recientemente puesto de manifiesto por nuestro grupo, de que la matriz de transferencia de una multicapa transparente pertenece al grupo de lie su (1,1).  en virtud del homomorfismo entre su(1,1) y el grupo de transformaciones de lorentz en dos dimensiones especiales so(2,1) se puede establecer una correspondencia  entre los coeficientes de reflexi\u00f3n y transmisi\u00f3n de la multicapa y los par\u00e1metros de una transformaci\u00f3n de lorentz en relatividad especial.  por proyecci\u00f3n esterogr\u00e1fica del hiperboloide de dos hojas asociado a so(2,1), se obtiene el c\u00edrculo unidad, que constituye el modelo de poincar\u00e9 de la geometr\u00eda hiperb\u00f3lica. As\u00ed, la acci\u00f3n de un matriz de transferencia es interpretada de forma natural como una transformaci\u00f3n bilineal entre puntos del c\u00edrculo unidad.  el valor de la traza de la matriz de transferencia nos ha permitido clasificar el grupo su(1,1) en tres tipos diferentes de matrices, cada uno de ellos con \u00f3rbitas bien definidas en el c\u00edrculo unidad. Tambi\u00e9n hemos realizado una interpretaci\u00f3n f\u00edsica de la acci\u00f3n de cada uno de esos tres tipos de matrices.  el formalismo anteriormente descrito proporciona una nueva y poderosa t\u00e9cnica para el estudio de sistemas peri\u00f3dicos. As\u00ed, se han caracterizado tres tipos diferentes de comportamiento para la reflectancia de estos sistemas peri\u00f3dicos, ligados al valor de la traza de la matriz de transferencia del periodo b\u00e1sico. Se obtienen expresiones exactas de la reflectancia en funci\u00f3n del n\u00famero de periodos y se establece un criterio novedoso para su optimizaci\u00f3n.  por \u00faltimo, se ha obtenido una forma alternativa de la matriz de transferencia para determinar la reflectancia de los sistemas cuasiperi\u00f3dicos del tipo fibonacci, en funci\u00f3n de la traza y la antitraza de dicha matriz.<\/p>\n<p>&nbsp;<\/p>\n<h3>Datos acad\u00e9micos de la tesis doctoral \u00ab<strong>Fundamentos geom\u00e9tricos de la \u00f3ptica de multicapas<\/strong>\u00ab<\/h3>\n<ul>\n<li><strong>T\u00edtulo de la tesis:<\/strong>\u00a0 Fundamentos geom\u00e9tricos de la \u00f3ptica de multicapas <\/li>\n<li><strong>Autor:<\/strong>\u00a0 Teresa Yonte Sanchidri\u00e1n <\/li>\n<li><strong>Universidad:<\/strong>\u00a0 Complutense de Madrid<\/li>\n<li><strong>Fecha de lectura de la tesis:<\/strong>\u00a0 03\/02\/2005<\/li>\n<\/ul>\n<p>&nbsp;<\/p>\n<h3>Direcci\u00f3n y tribunal<\/h3>\n<ul>\n<li><strong>Director de la tesis<\/strong>\n<ul>\n<li>Luis Lorenzo S\u00e1nchez Soto<\/li>\n<\/ul>\n<\/li>\n<li><strong>Tribunal<\/strong>\n<ul>\n<li>Presidente del tribunal: eusebio Bernabeu Martinez <\/li>\n<li>roberto Gonz\u00e1lez amado (vocal)<\/li>\n<li>Francisco S\u00e1nchez quesada (vocal)<\/li>\n<li>b. Klimov andrei (vocal)<\/li>\n<\/ul>\n<\/li>\n<\/ul>\n<p>&nbsp;<\/p>\n","protected":false},"excerpt":{"rendered":"<p>Tesis doctoral de Teresa Yonte Sanchidri\u00e1n El punto de partida de esta memoria es el hecho, recientemente puesto de manifiesto [&hellip;]<\/p>\n","protected":false},"author":1,"featured_media":0,"comment_status":"open","ping_status":"open","sticky":false,"template":"","format":"standard","meta":{"site-sidebar-layout":"default","site-content-layout":"","ast-site-content-layout":"","site-content-style":"default","site-sidebar-style":"default","ast-global-header-display":"","ast-banner-title-visibility":"","ast-main-header-display":"","ast-hfb-above-header-display":"","ast-hfb-below-header-display":"","ast-hfb-mobile-header-display":"","site-post-title":"","ast-breadcrumbs-content":"","ast-featured-img":"","footer-sml-layout":"","theme-transparent-header-meta":"","adv-header-id-meta":"","stick-header-meta":"","header-above-stick-meta":"","header-main-stick-meta":"","header-below-stick-meta":"","astra-migrate-meta-layouts":"default","ast-page-background-enabled":"default","ast-page-background-meta":{"desktop":{"background-color":"var(--ast-global-color-4)","background-image":"","background-repeat":"repeat","background-position":"center center","background-size":"auto","background-attachment":"scroll","background-type":"","background-media":"","overlay-type":"","overlay-color":"","overlay-gradient":""},"tablet":{"background-color":"","background-image":"","background-repeat":"repeat","background-position":"center center","background-size":"auto","background-attachment":"scroll","background-type":"","background-media":"","overlay-type":"","overlay-color":"","overlay-gradient":""},"mobile":{"background-color":"","background-image":"","background-repeat":"repeat","background-position":"center center","background-size":"auto","background-attachment":"scroll","background-type":"","background-media":"","overlay-type":"","overlay-color":"","overlay-gradient":""}},"ast-content-background-meta":{"desktop":{"background-color":"var(--ast-global-color-5)","background-image":"","background-repeat":"repeat","background-position":"center center","background-size":"auto","background-attachment":"scroll","background-type":"","background-media":"","overlay-type":"","overlay-color":"","overlay-gradient":""},"tablet":{"background-color":"var(--ast-global-color-5)","background-image":"","background-repeat":"repeat","background-position":"center center","background-size":"auto","background-attachment":"scroll","background-type":"","background-media":"","overlay-type":"","overlay-color":"","overlay-gradient":""},"mobile":{"background-color":"var(--ast-global-color-5)","background-image":"","background-repeat":"repeat","background-position":"center center","background-size":"auto","background-attachment":"scroll","background-type":"","background-media":"","overlay-type":"","overlay-color":"","overlay-gradient":""}},"footnotes":""},"categories":[2809,26590,199,1008,126,1525,3024,1605],"tags":[78907,4712,4903,6800,41877,157776],"class_list":["post-72568","post","type-post","status-publish","format-standard","hentry","category-algebra","category-algebra-de-lie","category-fisica","category-fisica-del-estado-solido","category-matematicas","category-optica","category-optica-fisica","category-propiedades-opticas-de-los-solidos","tag-b-klimov-andrei","tag-eusebio-bernabeu-Martinez","tag-francisco-sanchez-quesada","tag-luis-lorenzo-sanchez-soto","tag-roberto-gonzalez-amado","tag-teresa-yonte-sanchidrian"],"_links":{"self":[{"href":"https:\/\/www.deberes.net\/tesis\/wp-json\/wp\/v2\/posts\/72568","targetHints":{"allow":["GET"]}}],"collection":[{"href":"https:\/\/www.deberes.net\/tesis\/wp-json\/wp\/v2\/posts"}],"about":[{"href":"https:\/\/www.deberes.net\/tesis\/wp-json\/wp\/v2\/types\/post"}],"author":[{"embeddable":true,"href":"https:\/\/www.deberes.net\/tesis\/wp-json\/wp\/v2\/users\/1"}],"replies":[{"embeddable":true,"href":"https:\/\/www.deberes.net\/tesis\/wp-json\/wp\/v2\/comments?post=72568"}],"version-history":[{"count":0,"href":"https:\/\/www.deberes.net\/tesis\/wp-json\/wp\/v2\/posts\/72568\/revisions"}],"wp:attachment":[{"href":"https:\/\/www.deberes.net\/tesis\/wp-json\/wp\/v2\/media?parent=72568"}],"wp:term":[{"taxonomy":"category","embeddable":true,"href":"https:\/\/www.deberes.net\/tesis\/wp-json\/wp\/v2\/categories?post=72568"},{"taxonomy":"post_tag","embeddable":true,"href":"https:\/\/www.deberes.net\/tesis\/wp-json\/wp\/v2\/tags?post=72568"}],"curies":[{"name":"wp","href":"https:\/\/api.w.org\/{rel}","templated":true}]}}