{"id":77938,"date":"2018-03-09T23:23:34","date_gmt":"2018-03-09T23:23:34","guid":{"rendered":"https:\/\/www.deberes.net\/tesis\/sin-categoria\/estudio-de-la-dispersion-elastica-en-torno-a-la-barrera-de-coulomb\/"},"modified":"2018-03-09T23:23:34","modified_gmt":"2018-03-09T23:23:34","slug":"estudio-de-la-dispersion-elastica-en-torno-a-la-barrera-de-coulomb","status":"publish","type":"post","link":"https:\/\/www.deberes.net\/tesis\/huelva\/estudio-de-la-dispersion-elastica-en-torno-a-la-barrera-de-coulomb\/","title":{"rendered":"Estudio de la dispersion elastica en torno a la barrera de coulomb"},"content":{"rendered":"<h2>Tesis doctoral de <strong> Angel Miguel Sanchez Benitez <\/strong><\/h2>\n<p>El objetivo de este trabajo es el estudio de la dispersi\u00f3n el\u00e1stica del n\u00facleo halo 6he por blanco de 208pb, a energ\u00edas en torno a la barrera coulombiana. Con ello se pretende inverstigar las peculiaridades de las reacciones incluidas por n\u00facleos poco ligados. Para conseguir este objetivo, se han llevado a cabo una serie de medidas de la secci\u00f3n eficaz el\u00e1stica y se han interpretado estos datos con c\u00e1lculos semicl\u00e1sicos y mec\u00e1nico-cu\u00e1nticos. Los puntos principales a destacar de este trabajo son los siguientes:  i) se ha dise\u00f1ado un dispositivo experimental para medir la dispersi\u00f3n el\u00e1stica de 6he. Este dispositivo de caracteriza por un sistema de detecci\u00f3n que cubre un amplio rango de \u00e1ngulos, tanto hacia delante cmo hacia atr\u00e1s. Este sistema de detecci\u00f3n permite identificar la masa y la carga de las part\u00edculas. Las incertidumbres asociadas al \u00e1ngulo s\u00f3lido y la eficiencia d los detectores se reducen mediante el uso de un haz estable de referencia de 4he a la energ\u00eda de 12mev. ii) el experimento se realiz\u00f3 en el laboratorio centre de recherches du cyclotron, situado en luovain-la-neuve, b\u00e9lgica. La senerg\u00edas del haz de 6he fueron 14,16,17,18,22 mev. Para obtener una mejor definici\u00f3n del haz en el blanco, se emplearon dos colimadores de 5 mm de di\u00e1metro. iii) se emplearon detectores ssd leda a \u00e1ngulos hacia delante y telescopios dinex a \u00e1ngulos hacia atr\u00e1s, con detectores de tipo ssd y detectores de tipo pad. El n\u00famero de detectores del sistema asciende a 224 microtiras y 4 detectores tipo pad. Cada microtira de silicio y cada detector tipo pad permite obtener una se\u00f1al independiente de las dem\u00e1s, con una resoluci\u00f3n angular adecuada (+30). Por otra parte, la resoluci\u00f3n de energ\u00eda de estos detectores ha sido suficiente para poder identificar los sucesos el\u00e1sticos. Con los detectores leda se emple\u00f3 la t\u00e9cnoca de tiempo de vuelo para la identificaci\u00f3n en masa de las part\u00edculas, mientras que con los telescopios d\u00ednex se emple\u00f3 la t\u00e9cnica de poder de frenado para identificar la masa y la carga de \u00e9stas. iv) como sistema de adquisici\u00f3n de datos se emple\u00f3 el sistema cmac del laboratorio, con m\u00f3dulos adc silena 4418\/v de ocho canales conectados en modo \u00abcommon gate\u00bb y m\u00f3dulos tdc lecroy 3377 de 32 canales en modo \u00abcommon stop\u00bb. Los datos se almacenaron en modo lista, siendo aceptados aquellos sucesos cuyo correspondiente disparo estaba en coincidencia con la se\u00f1al de radiofrecuencia enviada por el ciclotr\u00f3n asociada a cada pulso de iones. v) se ha evaluado la eficiencia de la cadena electr\u00f3nica asociada a cada una de las microtiras de silicio. Este dato se ha empleado para obtener los resultados finales. Tambien se han corregido las secciones eficaces por efecto desalineaci\u00f3n del haz. vi) se han obtenido distribuciones angulares de la secci\u00f3n eficaz el\u00e1stica a las energ\u00edas de 14,16,18 y 22 mev. En el an\u00e1lisis realizado se incluye la distribuci\u00f3n a 27 mev obtenida de un experimento anterior. Si suponemos que los poryectiles describen trayectorias coulumbianas en la dispersi\u00f3n, observamos que el n\u00facleo de 6 he presenta un radio de absorci\u00f3n fuerte en torno a 12 fm, dentro de la sistem\u00e1tica observada con n\u00facleos ligeros estables. Lo que resulta singular es que la absorci\u00f3n comienza a distancias alrededor de 20 fm. Si se interpreta esta absorci\u00f3n producida por un potencial de absorci\u00f3n actuando a lo largo de las trayectorias, el potencial resultante de los ajustes presenta una efusividad superior a 1.2 fm. Estos dos hechos sugieren la existencia de mecanismo de absorci\u00f3n a distancias muy grandes. vii) se ha estudiado el efecto de la polarizabilidad dipolar coulumbiana en la dispersi\u00f3n el\u00e1stica del sistema 6he+ 208pb. Para ello se han realizado c\u00e1lculos de modelo \u00f3ptico empleando un potencial de polarizaci\u00f3n semicl\u00e1sico complejo y dependiente de la energ\u00eda de colisi\u00f3n. Que queda determinado por la distribuci\u00f3n de b (e1) en [3]. Se encuentra que la inclusi\u00f3n del potencial de polarizaci\u00f3n mejora los ajustes y requiere de una difusividad imaginaria mas baja que la obtenida en el estudio sin incluirlo. Se obtiene que la regi\u00f3n de sensibilidad del potencialimaginario aparece en un rango de distancias entre 13 y 16 fm, superiores a las del potencial real, en torno a 12 fm. Concluimos que el mecanismo de polaribilidad dipolar coulumbiana explica en parte los mecanismos de absorci\u00f3n a larga distancia. viii) se ha estudiado la dependencia con la energ\u00eda de potencial \u00f3ptico y si \u00e9sta es compatible con las relaciones de dispersi\u00f3n. Este estudio se realiz\u00f3 empleando dos componentes fenomenol\u00f3gicas en el potencial \u00f3ptico, una de corto alcance constante y otra de largo alcance (difusividad imaginaria igual a 2 fm) dependiente de la energ\u00eda de la colisi\u00f3n. Se encuentra que la componente de largo alcance depende de la energ\u00eda. A partir de una parametrizaci\u00f3n del comportamiento del potencial imaginario, se obtuvo el potencial real mediante las relaciones de dispersi\u00f3n. Dentro de las incertidumbres, la dependencia con la energ\u00eda onbtenida es compatible con las relaciones de dispersi\u00f3n.<\/p>\n<p>&nbsp;<\/p>\n<h3>Datos acad\u00e9micos de la tesis doctoral \u00ab<strong>Estudio de la dispersion elastica en torno a la barrera de coulomb<\/strong>\u00ab<\/h3>\n<ul>\n<li><strong>T\u00edtulo de la tesis:<\/strong>\u00a0 Estudio de la dispersion elastica en torno a la barrera de coulomb <\/li>\n<li><strong>Autor:<\/strong>\u00a0 Angel Miguel Sanchez Benitez <\/li>\n<li><strong>Universidad:<\/strong>\u00a0 Huelva<\/li>\n<li><strong>Fecha de lectura de la tesis:<\/strong>\u00a0 16\/12\/2005<\/li>\n<\/ul>\n<p>&nbsp;<\/p>\n<h3>Direcci\u00f3n y tribunal<\/h3>\n<ul>\n<li><strong>Director de la tesis<\/strong>\n<ul>\n<li>Ismael Martel Bravo<\/li>\n<\/ul>\n<\/li>\n<li><strong>Tribunal<\/strong>\n<ul>\n<li>Presidente del tribunal: manuel Garcia leon <\/li>\n<li>rusek Krzysztof (vocal)<\/li>\n<li>carmen Angulo perez (vocal)<\/li>\n<li>Jos\u00e9 enrique Garcia ramos (vocal)<\/li>\n<\/ul>\n<\/li>\n<\/ul>\n<p>&nbsp;<\/p>\n","protected":false},"excerpt":{"rendered":"<p>Tesis doctoral de Angel Miguel Sanchez Benitez El objetivo de este trabajo es el estudio de la dispersi\u00f3n el\u00e1stica del 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