{"id":92808,"date":"2018-03-11T10:11:59","date_gmt":"2018-03-11T10:11:59","guid":{"rendered":"https:\/\/www.deberes.net\/tesis\/sin-categoria\/formacion-de-barreras-de-transporte-y-transiciones-de-segundo-orden-en-el-borde-del-plasma\/"},"modified":"2018-03-11T10:11:59","modified_gmt":"2018-03-11T10:11:59","slug":"formacion-de-barreras-de-transporte-y-transiciones-de-segundo-orden-en-el-borde-del-plasma","status":"publish","type":"post","link":"https:\/\/www.deberes.net\/tesis\/sin-categoria\/formacion-de-barreras-de-transporte-y-transiciones-de-segundo-orden-en-el-borde-del-plasma\/","title":{"rendered":"Formaci\u00f3n de barreras de transporte y transiciones de segundo orden en el  borde del plasma"},"content":{"rendered":"<h2>Tesis doctoral de <strong> Jos\u00e9 Mar\u00eda Delgado Pe\u00f1aranda <\/strong><\/h2>\n<p>La tesis est\u00e1 encuadrada dentro de la fusi\u00f3n nuclear por confinamiento magn\u00e9tico y trata sobre la simulaci\u00f3n de transiciones de primer y segundo orden en el borde del plasma. se simulan dos tipos de transiciones: transici\u00f3n del modo l al h transici\u00f3n  de segundo orden en el tj-ii  transici\u00f3n del modo l al h -antecedentes. La formaci\u00f3n de barreras de transporte en plasmas de fusi\u00f3n es un fen\u00f3meno de naturaleza universal que se produce tanto en el interior del plasma como en el exterior donde las p ropiedad f\u00edsicas son muy distintas. Estas barreras de transporte reducen la turbulencia y aumentan el confinamiento de la energ\u00eda. La formaci\u00f3n de una barrera de transporte en el borde del plasma da lugar a una transici\u00f3n donde se pasa de un modo de bajo confinamiento, l, a otro de alto, h. Fue descubierta en el a\u00f1o 1982. -modelo. Se ha modelado la transici\u00f3n del modo l al h. Las ecuaciones del modelo son tres. Una para la densidad, otra para la temperatura y otra para la envolvente del nivel de  fluctuaciones de la densidad. Se utiliza geometr\u00eda cil\u00edndrica. Los coeficientes de difusividad cuentan con dos contribuciones, una neocl\u00e1sica constante, y otra de origen turbulento. Para modelar el transporte turbulento se supone que el plasma se pu ede dividir en dos zonas en las cuales predomina un tipo de inestabilidad. En la zona exterior del plasma, donde se forma la barrera de transporte, es de tipo ballooning. El coeficiente de difusividad depende linealmente del nivel de fluctuaciones y se calcula utilizando la aproximaci\u00f3n de turbulencia fuerte. En el campo el\u00e9ctrico radial \u00fanicamente se tiene en centa la contribuci\u00f3n diamagn\u00e9tica. -resultados. En la simulaci\u00f3n te\u00f3rica, al igual que en el experimento, se encuentra una potencia umbr al a partir de la cual se alcanza la transici\u00f3n del modo l al h y se forma una barrera de transporte estacionaria. La transici\u00f3n que se ha obtenido en el modelo, para situaciones estacionarias, es menos abrupta que la observada experimentalmente. En situaciones din\u00e1micas los resultados te\u00f3ricos y experimentales son m\u00e1s similares.  transici\u00f3n de segundo orden en el tj-ii -antecedentes. En el tj-ii se observa una transici\u00f3n de segundo orden a partir de la cual empieza a formarse cizalla del flujo poloidal y el crecimiento de la turbulencia se reduce. -modelo. La geometr\u00eda cil\u00edndrica del tj-ii no se ajusta a la cil\u00edndrica y al estar interesados en modelar \u00fanicamente el borde del plasma se utiliza una geometr\u00eda m\u00e1s sencilla, slab. El modelo cue<\/p>\n<p>&nbsp;<\/p>\n<h3>Datos acad\u00e9micos de la tesis doctoral \u00ab<strong>Formaci\u00f3n de barreras de transporte y transiciones de segundo orden en el  borde del plasma<\/strong>\u00ab<\/h3>\n<ul>\n<li><strong>T\u00edtulo de la tesis:<\/strong>\u00a0 Formaci\u00f3n de barreras de transporte y transiciones de segundo orden en el  borde del plasma <\/li>\n<li><strong>Autor:<\/strong>\u00a0 Jos\u00e9 Mar\u00eda Delgado Pe\u00f1aranda <\/li>\n<li><strong>Universidad:<\/strong>\u00a0 Complutense de Madrid<\/li>\n<li><strong>Fecha de lectura de la tesis:<\/strong>\u00a0 17\/04\/2009<\/li>\n<\/ul>\n<p>&nbsp;<\/p>\n<h3>Direcci\u00f3n y tribunal<\/h3>\n<ul>\n<li><strong>Director de la tesis<\/strong>\n<ul>\n<li>Luis Garcia Gonzalo<\/li>\n<\/ul>\n<\/li>\n<li><strong>Tribunal<\/strong>\n<ul>\n<li>Presidente del tribunal: Jos\u00e9 Mar\u00eda G\u00f3mez g\u00f3mez <\/li>\n<li>Carlos Hidalgo vera (vocal)<\/li>\n<li>Jos\u00e9 ram\u00f3n Mart\u00edn sol\u00eds (vocal)<\/li>\n<li>Mar\u00eda de los \u00e1ngeles Pedrosa luna (vocal)<\/li>\n<\/ul>\n<\/li>\n<\/ul>\n<p>&nbsp;<\/p>\n","protected":false},"excerpt":{"rendered":"<p>Tesis doctoral de Jos\u00e9 Mar\u00eda Delgado Pe\u00f1aranda La tesis est\u00e1 encuadrada dentro de la fusi\u00f3n nuclear por confinamiento magn\u00e9tico y 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